Реферат: Расчет фильтра нижних частот

--PAGE_BREAK--<img width=«621» height=«175» src=«ref-1_1569727884-17049.coolpic» v:shapes="_x0000_i1166">

Рисунок 8 – Полная принципиальная схема фильтра нижних частот
Первый этап расчета заканчиваем вычислением частот минимального затухания, лежащих в полосе задерживания.
<img width=«123» height=«56» src=«ref-1_1569744933-479.coolpic» v:shapes="_x0000_i1167">
соответственно

<img width=«284» height=«52» src=«ref-1_1569745412-682.coolpic» v:shapes="_x0000_i1168">
<img width=«285» height=«52» src=«ref-1_1569746094-684.coolpic» v:shapes="_x0000_i1169">
<img width=«283» height=«52» src=«ref-1_1569746778-681.coolpic» v:shapes="_x0000_i1170">
<img width=«283» height=«52» src=«ref-1_1569747459-682.coolpic» v:shapes="_x0000_i1171">
Формула для расчета частот минимального затухания




<img width=«136» height=«76» src=«ref-1_1569748141-664.coolpic» v:shapes="_x0000_i1172">
Аналогично формуле для расчета <img width=«40» height=«33» src=«ref-1_1569748805-146.coolpic» v:shapes="_x0000_i1173"> с той лишь разницей, что вместо параметра <img width=«28» height=«33» src=«ref-1_1569748951-123.coolpic» v:shapes="_x0000_i1174"> подставляется <img width=«68» height=«33» src=«ref-1_1569749074-191.coolpic» v:shapes="_x0000_i1175">. Коэффициент <img width=«27» height=«33» src=«ref-1_1569749265-123.coolpic» v:shapes="_x0000_i1176">, аналогичный коэффициенту <img width=«27» height=«33» src=«ref-1_1569749388-120.coolpic» v:shapes="_x0000_i1177">, рассчитывается по формуле
<img width=«158» height=«110» src=«ref-1_1569749508-1226.coolpic» v:shapes="_x0000_i1178">
где<img width=«15» height=«16» src=«ref-1_1569750734-157.coolpic» v:shapes="_x0000_i1179">=1,2,3,4 – № звена

N= 4 – число звеньев

<img width=«17» height=«19» src=«ref-1_1569750891-179.coolpic» v:shapes="_x0000_i1180">=0,3986 – ранее определенный параметр

Таким образом
<img width=«418» height=«110» src=«ref-1_1569751070-2576.coolpic» v:shapes="_x0000_i1181">

<img width=«108» height=«30» src=«ref-1_1569753646-493.coolpic» v:shapes="_x0000_i1182"> <img width=«86» height=«30» src=«ref-1_1569754139-431.coolpic» v:shapes="_x0000_i1183"><img width=«134» height=«30» src=«ref-1_1569754570-607.coolpic» v:shapes="_x0000_i1184">
Проверка правильности расчета коэффициентов <img width=«27» height=«30» src=«ref-1_1569755177-218.coolpic» v:shapes="_x0000_i1185">:
<img width=«82» height=«69» src=«ref-1_1569755395-437.coolpic» v:shapes="_x0000_i1186">, <img width=«91» height=«69» src=«ref-1_1569755832-456.coolpic» v:shapes="_x0000_i1187"> и т.д.

где <img width=«281» height=«59» src=«ref-1_1569756288-1465.coolpic» v:shapes="_x0000_i1188">

т.е. в рассматриваемом примере <img width=«213» height=«60» src=«ref-1_1569757753-925.coolpic» v:shapes="_x0000_i1189"> и т.д.

Далее для каждого звена определяем параметр <img width=«20» height=«33» src=«ref-1_1569758678-112.coolpic» v:shapes="_x0000_i1190">и частоту минимального затухания:

<img width=«256» height=«32» src=«ref-1_1569758790-975.coolpic» v:shapes="_x0000_i1191">
<img width=«227» height=«32» src=«ref-1_1569759765-859.coolpic» v:shapes="_x0000_i1192">

<img width=«212» height=«44» src=«ref-1_1569760624-820.coolpic» v:shapes="_x0000_i1193">
<img width=«228» height=«32» src=«ref-1_1569761444-866.coolpic» v:shapes="_x0000_i1194">

<img width=«332» height=«76» src=«ref-1_1569762310-1484.coolpic» v:shapes="_x0000_i1195">
<img width=«132» height=«32» src=«ref-1_1569763794-555.coolpic» v:shapes="_x0000_i1196"><img width=«143» height=«33» src=«ref-1_1569764349-587.coolpic» v:shapes="_x0000_i1197"><img width=«101» height=«32» src=«ref-1_1569764936-392.coolpic» v:shapes="_x0000_i1198">
Частота последнего минимума затухания должна совпадать с верхней граничной частотой полосы задерживания. Кроме того должно соблюдаться строгое чередование частот бесконечного и минимального затухания. Правильность расчета подтверждается в рассматриваемом примере равенством и таблицей 1.

<img width=«167» height=«33» src=«ref-1_1569765328-488.coolpic» v:shapes="_x0000_i1199">




Таблица 1



Заметим, что наибольшему значению mсоответствует наиболее удаленная от полосы пропускания частота бесконечного затухания, а наименьшему значению mсоответствует ближайшая к переходной области частота бесконечного затухания. Все частоты <img width=«40» height=«33» src=«ref-1_1569748805-146.coolpic» v:shapes="_x0000_i1206"> и <img width=«56» height=«33» src=«ref-1_1569768277-254.coolpic» v:shapes="_x0000_i1207"> находятся в полосе задерживания. Не допускается расположение частот <img width=«40» height=«33» src=«ref-1_1569748805-146.coolpic» v:shapes="_x0000_i1208"> и <img width=«56» height=«33» src=«ref-1_1569768277-254.coolpic» v:shapes="_x0000_i1209"> в полосе пропускания.

Определив частоты бесконечного и минимального затухания, а так же значения коэффициентов <img width=«25» height=«25» src=«ref-1_1569769331-112.coolpic» v:shapes="_x0000_i1210"> для всех звеньев и составив полную принципиальную схему фильтра нижних частот (ФНЧ состоит из трех звеньев типа 1В1н и двух полузвеньев типа 2А1н), приступаем к расчету номинальных значений элементы схемы ФНЧ. Начинаем с определения величины расчетного сопротивления <img width=«85» height=«52» src=«ref-1_1569769443-367.coolpic» v:shapes="_x0000_i1211">, а затем единичной индуктивности <img width=«21» height=«25» src=«ref-1_1569769810-106.coolpic» v:shapes="_x0000_i1212">и единичной емкости <img width=«24» height=«25» src=«ref-1_1569769916-109.coolpic» v:shapes="_x0000_i1213">.

Коэффициент нагрузки <img width=«21» height=«25» src=«ref-1_1569770025-103.coolpic» v:shapes="_x0000_i1214"> рассчитывается графоаналитическим способом. Суть расчета сводится к тому, что выбирается такое соотношение между сопротивлением нагрузки и номинальным характеристическим сопротивлением, при котором в заданной полосе частот обеспечивается наилучшее согласование. Расчет характеристического сопротивления ведется только для оконечного полузвена, ибо если выполняются условия согласования характеристического сопротивления с сопротивлением нагрузки для оконечного полузвена на всех частотах полосы пропускания, то они выполняются и для всех промежуточных звеньев (данные расчета приведены в таблице 2).



--PAGE_BREAK--Расчет промежуточного полузвена
<img width=«103» height=«25» src=«ref-1_1569816263-469.coolpic» v:shapes="_x0000_i1291">,<img width=«111» height=«25» src=«ref-1_1569816732-388.coolpic» v:shapes="_x0000_i1292">,<img width=«127» height=«25» src=«ref-1_1569817120-490.coolpic» v:shapes="_x0000_i1293">,
<img width=«144» height=«31» src=«ref-1_1569817610-590.coolpic» v:shapes="_x0000_i1294">,
<img width=«272» height=«56» src=«ref-1_1569818200-1261.coolpic» v:shapes="_x0000_i1295">,
<img width=«149» height=«31» src=«ref-1_1569819461-634.coolpic» v:shapes="_x0000_i1296">,
<img width=«284» height=«25» src=«ref-1_1569820095-858.coolpic» v:shapes="_x0000_i1297">
<img width=«312» height=«25» src=«ref-1_1569820953-1005.coolpic» v:shapes="_x0000_i1298">
<img width=«379» height=«25» src=«ref-1_1569821958-1119.coolpic» v:shapes="_x0000_i1299">

Сразу же проверяем резонансную частоту контура, значение которой должно совпадать со значением частоты бесконечного затухания при том же значении m.
<img width=«471» height=«55» src=«ref-1_1569823077-1585.coolpic» v:shapes="_x0000_i1300">
(<img width=«117» height=«31» src=«ref-1_1569824662-490.coolpic» v:shapes="_x0000_i1301">)
Таблица 3



Расчет оконечного полузвена.

Четвертое звено состоит из двух полузвеньев, включенных на входе и на выходе фильтра. Для того, чтобы рассчитать номинальные величины Г-образных полузвеньев по приведенным формулам, необходимо пересчитать величину <img width=«24» height=«31» src=«ref-1_1569826947-245.coolpic» v:shapes="_x0000_i1313">, так как оконечные полузвенья образуются путем деления пополам Т-образного звена типа 2А1н (линия а-а на рисунке 11).
<img width=«105» height=«25» src=«ref-1_1569827192-478.coolpic» v:shapes="_x0000_i1314">
<img width=«264» height=«56» src=«ref-1_1569827670-1247.coolpic» v:shapes="_x0000_i1315">
<img width=«143» height=«25» src=«ref-1_1569828917-525.coolpic» v:shapes="_x0000_i1316">

<img width=«239» height=«47» src=«ref-1_1569829442-932.coolpic» v:shapes="_x0000_i1317">
<img width=«13» height=«25» src=«ref-1_1569830374-73.coolpic» v:shapes="_x0000_i1318"><img width=«570» height=«199» src=«ref-1_1569830447-12278.coolpic» v:shapes="_x0000_i1319">

Рисунок 11 – Преобразование звена типа 2А1н в оконечные полузвенья ФНЧ и расчетные соотношения.
<img width=«345» height=«25» src=«ref-1_1569842725-1036.coolpic» v:shapes="_x0000_i1320">
<img width=«396» height=«51» src=«ref-1_1569843761-1592.coolpic» v:shapes="_x0000_i1321">

<img width=«373» height=«33» src=«ref-1_1569845353-1206.coolpic» v:shapes="_x0000_i1322">

Проверяем резонансную частоту контура
<img width=«521» height=«57» src=«ref-1_1569846559-1803.coolpic» v:shapes="_x0000_i1323">
(<img width=«116» height=«31» src=«ref-1_1569848362-541.coolpic» v:shapes="_x0000_i1324">)
Имея полную схему фильтра (см. рисунок 8), можно составить его приведенную схему, отличающуюся от полной тем, что параллельно соединенные элементы заменим одним эквивалентным элементом (см.рисунок 12). Это внесет упрощение в изготовление фильтра и также удешевит его. В приведенной схеме изменены обозначения. Поэтому приведем нумерацию и расчет эквивалентных элементов (обозначения полной схемы в скобках):
<img width=«71» height=«25» src=«ref-1_1569848903-282.coolpic» v:shapes="_x0000_i1325">, <img width=«75» height=«25» src=«ref-1_1569849185-290.coolpic» v:shapes="_x0000_i1326">,
<img width=«379» height=«25» src=«ref-1_1569849475-1231.coolpic» v:shapes="_x0000_i1327">
<img width=«72» height=«25» src=«ref-1_1569850706-287.coolpic» v:shapes="_x0000_i1328">,<img width=«75» height=«25» src=«ref-1_1569850993-292.coolpic» v:shapes="_x0000_i1329">,


<img width=«373» height=«25» src=«ref-1_1569851285-1221.coolpic» v:shapes="_x0000_i1330">


<img width=«73» height=«25» src=«ref-1_1569852506-288.coolpic» v:shapes="_x0000_i1331">,<img width=«76» height=«25» src=«ref-1_1569852794-292.coolpic» v:shapes="_x0000_i1332">,


<img width=«380» height=«25» src=«ref-1_1569853086-1246.coolpic» v:shapes="_x0000_i1333">


<img width=«73» height=«25» src=«ref-1_1569854332-291.coolpic» v:shapes="_x0000_i1334">,<img width=«76» height=«25» src=«ref-1_1569854623-288.coolpic» v:shapes="_x0000_i1335">,


<img width=«388» height=«25» src=«ref-1_1569854911-1274.coolpic» v:shapes="_x0000_i1336">


<img width=«73» height=«25» src=«ref-1_1569856185-289.coolpic» v:shapes="_x0000_i1337">,<img width=«77» height=«25» src=«ref-1_1569856474-290.coolpic» v:shapes="_x0000_i1338">
<img width=«621» height=«205» src=«ref-1_1569856764-14954.coolpic» v:shapes="_x0000_i1339">

Рисунок 12 – Приведенная схема фильтра нижних частот

Построение полной характеристики затухания ФНЧ. Необходимо рассчитать затухание в полосе задерживания и в полосе пропуская. Так же учтем, что общее собственное затухание как в полосе задерживания, так и в полосе пропускания равняется сумме затуханий всех звеньев <img width=«68» height=«51» src=«ref-1_1569871718-334.coolpic» v:shapes="_x0000_i1340">. Поэтому рассчитаем затухания отдельно для каждого звена, и затем просуммируем их.

Расчет характеристики затухания фильтра нижних частот начинаем с расчета собственного затухания каждого звена на частотах <img width=«24» height=«25» src=«ref-1_1569872052-109.coolpic» v:shapes="_x0000_i1341">, где учитываем что Q– добротность катушек индуктивности (для выбранных мною альсиферовых сердечников она обычно берется равной 60) и <img width=«25» height=«25» src=«ref-1_1569769331-112.coolpic» v:shapes="_x0000_i1342"> – рассчитанные ранее коэффициенты звеньев.
<img width=«231» height=«69» src=«ref-1_1569872273-3898.coolpic» v:shapes="_x0000_i1343">
Таким образом
<img width=«444» height=«61» src=«ref-1_1569876171-1948.coolpic» v:shapes="_x0000_i1344">
<img width=«117» height=«25» src=«ref-1_1569878119-413.coolpic» v:shapes="_x0000_i1345"><img width=«117» height=«25» src=«ref-1_1569878532-445.coolpic» v:shapes="_x0000_i1346"><img width=«116» height=«25» src=«ref-1_1569878977-452.coolpic» v:shapes="_x0000_i1347">
Далее считаем собственное затухание в полосе задерживания без учета потерь, так как потери в полосе задерживания не сказываются существенно на затухании.




<img width=«173» height=«59» src=«ref-1_1569879429-2937.coolpic» v:shapes="_x0000_i1348">,

где
<img width=«198» height=«50» src=«ref-1_1569882366-2516.coolpic» v:shapes="_x0000_i1349">
Рассчитываем собственное затухание в полосе задерживания на всех частотах <img width=«35» height=«25» src=«ref-1_1569884882-130.coolpic» v:shapes="_x0000_i1350">и <img width=«24» height=«25» src=«ref-1_1569872052-109.coolpic» v:shapes="_x0000_i1351">, кроме частоты бесконечного затухания данного звена, так как оно рассчитано ранее. Полный расчет для звена I(<img width=«103» height=«25» src=«ref-1_1569816263-469.coolpic» v:shapes="_x0000_i1352">) приведен в таблице 4. Для всех остальных звеньев в таблице 5 приведены расчетные значения частот <img width=«35» height=«25» src=«ref-1_1569884882-130.coolpic» v:shapes="_x0000_i1353">и <img width=«24» height=«25» src=«ref-1_1569872052-109.coolpic» v:shapes="_x0000_i1354"> и величины соответствующих им затуханий, там же приводится собственное затухание всего ФНЧ в полосе задерживания.
Таблица 4




Таблица 5



Для получения рабочего затухания <img width=«99» height=«28» src=«ref-1_1569890598-233.coolpic» v:shapes="_x0000_i1368"> в полосе задерживания рассчитаем затухание задерживания <img width=«35» height=«28» src=«ref-1_1569890831-140.coolpic» v:shapes="_x0000_i1369">, так как оно существенно влияет в этой области частот на рабочее затухание.
<img width=«171» height=«57» src=«ref-1_1569890971-894.coolpic» v:shapes="_x0000_i1370">,
где <img width=«199» height=«59» src=«ref-1_1569891865-755.coolpic» v:shapes="_x0000_i1371">

Затухание отражения считаем только для оконечного полузвена со значением <img width=«71» height=«25» src=«ref-1_1569892620-172.coolpic» v:shapes="_x0000_i1372">, так как затухание отражения получается за счет несогласованности характеристического сопротивления с сопротивлением нагрузки. Окончательные результаты сведены в таблице 6.
Таблица 6



Далее находим рабочее затухание <img width=«21» height=«28» src=«ref-1_1569893984-114.coolpic» v:shapes="_x0000_i1377"> всего фильтра в полосе задерживания (таблица 7).
Таблица 7



Рассчитываем фазовый сдвиг, вносимый одним звеном ФНЧ.
<img width=«194» height=«66» src=«ref-1_1569895363-2992.coolpic» v:shapes="_x0000_i1384">
где <img width=«21» height=«25» src=«ref-1_1569898355-102.coolpic» v:shapes="_x0000_i1385">– фазовый сдвиг, вносимый каждым звеном;

<img width=«15» height=«16» src=«ref-1_1569750734-157.coolpic» v:shapes="_x0000_i1386">= 1,2,3,4 – № звена

Общий фазовый сдвиг представляет собой сумму фазовых сдвигов звеньев. Расчеты фазового сдвига каждого звена и всего фильтра приведены в таблицах 8 и 9. Как видно из таблицы 9 фазовый сдвиг вырастает при приближении к частоте среза. Для ФНЧ эта частотой является наивысшей частотой полосы пропускания.

Для получения полной характеристики затухания ФНЧ рассчитываем для каждого звена в отдельности затухание в полосе пропускания с учетом потерь по следующей формуле:
<img width=«275» height=«80» src=«ref-1_1569898614-4485.coolpic» v:shapes="_x0000_i1387">
Таблица 8



Расчет собственного затухания в полосе пропускания, вносимого Iзвеном, отражен в таблице 10. Окончательные результаты аналогичных расчетов затухания полосы пропускания для остальных звеньев сведены в таблице 11. В этой же таблице приведено суммарное собственное затухание фильтра в полосе пропускания <img width=«72» height=«51» src=«ref-1_1569908978-356.coolpic» v:shapes="_x0000_i1407">.




Таблица 9

f, кГц

IIзвено <img width=«105» height=«25» src=«ref-1_1569827192-478.coolpic» v:shapes="_x0000_i1408">

IIIзвено <img width=«104» height=«25» src=«ref-1_1569889401-445.coolpic» v:shapes="_x0000_i1409">

IVзвено <img width=«103» height=«25» src=«ref-1_1569889846-475.coolpic» v:shapes="_x0000_i1410">

<img width=«43» height=«51» src=«ref-1_1569910732-278.coolpic» v:shapes="_x0000_i1411">

<img width=«21» height=«25» src=«ref-1_1569911010-102.coolpic» v:shapes="_x0000_i1412">

<img width=«20» height=«25» src=«ref-1_1569911112-101.coolpic» v:shapes="_x0000_i1413">

<img width=«21» height=«25» src=«ref-1_1569911213-103.coolpic» v:shapes="_x0000_i1414">

50

<img width=«53» height=«21» src=«ref-1_1569911316-280.coolpic» v:shapes="_x0000_i1415">

<img width=«52» height=«21» src=«ref-1_1569911596-251.coolpic» v:shapes="_x0000_i1416">

<img width=«52» height=«20» src=«ref-1_1569911847-260.coolpic» v:shapes="_x0000_i1417">

<img width=«61» height=«21» src=«ref-1_1569912107-343.coolpic» v:shapes="_x0000_i1418">

55

<img width=«44» height=«21» src=«ref-1_1569912450-270.coolpic» v:shapes="_x0000_i1419">

<img width=«44» height=«21» src=«ref-1_1569912720-269.coolpic» v:shapes="_x0000_i1420">

<img width=«52» height=«21» src=«ref-1_1569912989-303.coolpic» v:shapes="_x0000_i1421">

<img width=«61» height=«21» src=«ref-1_1569913292-302.coolpic» v:shapes="_x0000_i1422">

60

<img width=«53» height=«21» src=«ref-1_1569913594-291.coolpic» v:shapes="_x0000_i1423">

<img width=«53» height=«21» src=«ref-1_1569913885-295.coolpic» v:shapes="_x0000_i1424">

<img width=«52» height=«20» src=«ref-1_1569914180-266.coolpic» v:shapes="_x0000_i1425">

<img width=«61» height=«21» src=«ref-1_1569914446-322.coolpic» v:shapes="_x0000_i1426">

65

<img width=«53» height=«20» src=«ref-1_1569914768-280.coolpic» v:shapes="_x0000_i1427">

<img width=«44» height=«21» src=«ref-1_1569915048-249.coolpic» v:shapes="_x0000_i1428">

<img width=«52» height=«21» src=«ref-1_1569915297-271.coolpic» v:shapes="_x0000_i1429">

<img width=«52» height=«21» src=«ref-1_1569915568-291.coolpic» v:shapes="_x0000_i1430">

70

<img width=«53» height=«21» src=«ref-1_1569915859-288.coolpic» v:shapes="_x0000_i1431">

<img width=«44» height=«21» src=«ref-1_1569916147-270.coolpic» v:shapes="_x0000_i1432">

<img width=«52» height=«21» src=«ref-1_1569916417-284.coolpic» v:shapes="_x0000_i1433">

<img width=«52» height=«21» src=«ref-1_1569916701-306.coolpic» v:shapes="_x0000_i1434">

75

<img width=«53» height=«21» src=«ref-1_1569917007-280.coolpic» v:shapes="_x0000_i1435">

<img width=«53» height=«21» src=«ref-1_1569917287-280.coolpic» v:shapes="_x0000_i1436">

<img width=«44» height=«21» src=«ref-1_1569912720-269.coolpic» v:shapes="_x0000_i1437">

<img width=«61» height=«21» src=«ref-1_1569917836-331.coolpic» v:shapes="_x0000_i1438">

80

<img width=«53» height=«21» src=«ref-1_1569918167-315.coolpic» v:shapes="_x0000_i1439">

<img width=«52» height=«21» src=«ref-1_1569918482-283.coolpic» v:shapes="_x0000_i1440">

<img width=«53» height=«21» src=«ref-1_1569918765-299.coolpic» v:shapes="_x0000_i1441">

<img width=«63» height=«21» src=«ref-1_1569919064-356.coolpic» v:shapes="_x0000_i1442">

85

<img width=«53» height=«21» src=«ref-1_1569919420-308.coolpic» v:shapes="_x0000_i1443">

<img width=«53» height=«21» src=«ref-1_1569919728-301.coolpic» v:shapes="_x0000_i1444">

<img width=«53» height=«21» src=«ref-1_1569920029-290.coolpic» v:shapes="_x0000_i1445">

<img width=«63» height=«21» src=«ref-1_1569920319-316.coolpic» v:shapes="_x0000_i1446">

90

<img width=«53» height=«21» src=«ref-1_1569920635-264.coolpic» v:shapes="_x0000_i1447">

<img width=«53» height=«21» src=«ref-1_1569920899-258.coolpic» v:shapes="_x0000_i1448">

<img width=«53» height=«21» src=«ref-1_1569921157-314.coolpic» v:shapes="_x0000_i1449">

<img width=«63» height=«21» src=«ref-1_1569921471-308.coolpic» v:shapes="_x0000_i1450">

95

<img width=«52» height=«21» src=«ref-1_1569921779-309.coolpic» v:shapes="_x0000_i1451">

<img width=«53» height=«21» src=«ref-1_1569922088-301.coolpic» v:shapes="_x0000_i1452">

<img width=«53» height=«21» src=«ref-1_1569922389-283.coolpic» v:shapes="_x0000_i1453">

<img width=«63» height=«21» src=«ref-1_1569922672-338.coolpic» v:shapes="_x0000_i1454">

100

<img width=«44» height=«21» src=«ref-1_1569923010-283.coolpic» v:shapes="_x0000_i1455">

<img width=«44» height=«21» src=«ref-1_1569923293-276.coolpic» v:shapes="_x0000_i1456">

<img width=«53» height=«21» src=«ref-1_1569923569-280.coolpic» v:shapes="_x0000_i1457">

<img width=«61» height=«21» src=«ref-1_1569923849-334.coolpic» v:shapes="_x0000_i1458">



Таблица10

За счет потерь энергии в катушках индуктивности и конденсаторах собственное затухание фильтра не равно нулю, а имеет некоторое конечное значение, возрастающее по мере приближения к предельной частоте.

На основании ранее полученных данных о затухании фильтра составляем таблицу для расчета выходного напряжения в полосе пропускания и полосе задерживания фильтра нижних частот, помня, что <img width=«71» height=«25» src=«ref-1_1569926854-253.coolpic» v:shapes="_x0000_i1467">и <img width=«49» height=«25» src=«ref-1_1569927107-151.coolpic» v:shapes="_x0000_i1468"> (таблица 12).
    продолжение
--PAGE_BREAK--