Реферат: Физико-химические свойства нефтей
--PAGE_BREAK--Плотность и молекулярная масса.Плотностью называется количество покоящейся массы в единице объема. Определение плотности нефти и нефтепродуктов весьма облегчает возможные расчеты, связанные с расчетом их массового количества. Учет количества нефти и нефтепродуктов в объемных единицах вызывает некоторые неудобства, т. к. объем жидкости меняется с изменением температуры. Плотность имеет размерность кг/м3. Поэтому, зная объем и плотность, при приеме, отпуске и учете нефти и нефтепродуктов можно выражать их количество в массовых единицах, т. к. масса не зависит от температуры.
На практике часто имеют делос относительной плотностью нефти и нефтепродукта, которая определяется отношением их массы при температуре определения к массе чистой воды при +4°С, взятой в том же объема. Плотность воды при +4°С имеет наибольшее значение и равна 1000 кг/м3. Относительную плотность принято определять при +20°С, что обозначается символом rот — Относительная плотность нефтей и нефтепродуктов при +20°С колеблется в пределах от 0,7 до 1,07.
Удельным весом называется вес единицы объема, т.е. сила притяжения к земле единицы объема вещества.
g=rg (1.4)
где — r плотность вещества, кг/м; g— ускорение силы тяжести.
Существует также понятиеотносительного удельного веса, численная величина которого равна численной величине относительной плотности. Плотность и удельный вес нефти и нефтепродуктов зависят от температуры. Для пересчета плотности при одной температуре на плотность при другой может служить следующая формула
ri=r20-x(t-20), (1.5)
где x — поправка на изменение плотности при изменении температуры на 1°С; r20 - плотность нефти или нефтепродукта при t=+20°С.
Значения r некоторых простых углеводородов приведены в табл. 1.3. (см. приложение 1) Плотность нефтей и нефтепродуктов для практических измерений считается аддитивной величиной.
Плотность нефтей и нефтепродуктов для практических измерений считается аддитивной величиной, т.е. средняя плотность нескольких нефтепродуктов или нефтей может быть вычислена по правилу смешения
<img width=«108» height=«44» src=«ref-1_791543443-374.coolpic» v:shapes="_x0000_i1028">, (1.6)
где (xi — плотность i-го нефтепродукта объемом в общем объеме. На практике плотность нефтепродуктов, нефтей и их смесей определяют ареометрическим, пикнометрическим способом или взвешиванием,
<img width=«65» height=«45» src=«ref-1_791543817-318.coolpic» v:shapes="_x0000_i1029">
например, на весах Вестфаля-Мора (см. рис. 1.2. приложение 2).
Плотность большинства нефтей (в том числе северных месторождений Тюменской области (СРТО), (см. табл. 1.5. и 1.6), исследованных в ТюмГНГУ, находится в пределах 825 — 900 кг/м3.
Недостаточное знание свойств нефти, например, попавшей в воду в результате утечки или залпового сброса, приводит к тактическим ошибкам при ликвидации нефтяного загрязнения. Нередко, отождествляя свойства нефтяного пятна на поверхности воды со свойствами нефти, такое пятно пытаются поджечь. Однако без специальной подготовки это сделать невозможно. Следует учитывать, что нефтяное пятно взаимодействует с водой и воздухом, образуя эмульсию с трудно прогнозируемыми характеристиками. Поскольку сбор нефти с поверхности воды почти всегда осуществляется с помощью технических средств, необходимо учитывать наличие в нефтяном загрязнении фракций с температурой вспышки паров менее 60°С, недопустимых с точки зрения пожарной безопасности, наличия пыли, а также наличия растворенного газа.
При попадании механических примесей, испарении, растворении в воде, окислении, эмульгировании, солнечной радиации изменяются масса и свойства нефти. Плотность нефти — важный фактор, который следует учитывать при очистке водных поверхностей. При плотности нефти, приближающейся к 900 кг/м3, возникает угроза ее осаждения на дно. Это же явление наблюдается и при уменьшении плотности воды вследствие понижения ее температуры с 4 до 0°С. Однако нефть может всплыть на поверхность даже через большой промежуток времени при повышении ее температуры и соответствующем изменении плотности. Плотность газонасыщенных нефтей определяют по эмпирическим формулам, предложенным специалистами Гипровостокнефти, В.М. Далецким и Л.Л. Кабищером, А.А. Коршаком и П.И. Тугуновым, В.И. Шиловым и др., в основу положены коэффициенты, учитывающие газонасыщение. Для расчета относительной плотности испаряющейся нефти рядом авторов предлагается формулы, предполагающие линейное изменение плотности (s£ 5% масс.).
Приведённые а ТюмГНГУ экспериментальные исследования нефтей, показывают, что при одном и том же уровне потерь плотность нефти будет зависеть от скорости испарения и от доли потерь лёгкой фракции. Скорость испарения нефти определяется также (как установлено выше) температурой tн, скоростью ветра Jв, продолжительностью испарения t и высотой взлива hВ3
Многочисленные экспериментальные данные (более 400) по изменению плотности нефтей были обработаны методом наименьшего квадрата, и в результате была получена эмпирическая зависимость
<img width=«141» height=«51» src=«ref-1_791544135-420.coolpic» v:shapes="_x0000_i1030"> (1.7)
где r,rн – плотность нефти при величине потерь s и исходной нефти соответственно.
Теоретически молекулярная масса смеси аддитивно складывается из молекулярных масс отдельных компонентов. Однако для этого необходимо знать молярные (объемные) концентрации всех компонентов, входящих в данную смесь. Последнее, как уже указывалось выше, на практике не всегда возможно. Кроме того, как в стабильном, так и в деэтанизированном конденсате практически всегда находятся углеводородные газы, которые «смазывают» законы, полученные для чистых веществ, существенно изменяя такие параметры, как давление насыщенных паров, вязкость и температуру начала кипения. Вероятно, этим можно объяснить разброс экспериментальных значений и рассчитанных по формулам.
В ТюмГНГУ в результате анализа на ЭВМ, данных пассивных и активных экспериментов (всего около 500) получены математические модели, позволяющие по известной плотности смеси определить молекулярную массу газового конденсата.
Для ДК (r£780 кг/м3) математическая модель имеет вид
mДК=0,2432r20-65, (1.8)
Для СК (r£740¸800 кг/м3)
mСК=0,786r20-474.63, (1.9)
Отклонения экспериментальных данных от расчётных по формулам (1.8¸1.9) можно проследить по графикам рис 1.3.
продолжение
--PAGE_BREAK--Вязкость нефтей и нефтепродуктов.
Одной из наиболее характерных особенностей жидкостей является способность изменять свою форму, под действием внешних сил. Это свойство жидкости объясняется скольжением ее молекул относительно друг друга. Одна и та же сила создает в разных жидкостях разные скорости перемещения слоев, отстоящих один от другого на одинаковые расстояния. Однако способность молекул к скольжению не бесконечно велика, поэтому Ньютон рассматривает вязкость как «недостаток скольжения». Обычно вязкостью иливнутреннимтрением называют свойство жидкости сопротивляться взаимному перемещению ее частиц, вызываемому действием приложенной к жидкости силы.
Явление внутреннего трения в жидкости с ее вязкостью было связано Ньютоном известной формулой
<img width=«61» height=«41» src=«ref-1_791544555-297.coolpic» v:shapes="_x0000_i1031"> (1.10)
где t — напряжение внутреннего трения; dv/
dR - градиент скорости по радиусу трубы или относительное изменение скорости по направлению, перпендикулярному к направлению течения, т.е. приращением скорости на единицу длины нормали; h— коэффициент (касательное усилие на единицу площади, приложенное к слоям жидкости, отстоящим друг от друга на расстоянии, равном единице длины, при единичной разности скоростей между ними).
Внутреннее трение, характеризуемое величиной
h, немецкий ученый М. Якоб в 1928 году предложил называть динамической вязкостью. В технической литературе за hутвердилось наименование абсолютной вязкости, так как эта величина выражается в абсолютных единицах. Однако в абсолютных единицах, можно выражать также и единицы кинематической и удельной вязкости. Термин «динамическая вязкость» соответствует физическому смыслу h, так как согласно учению о вязкости h входит в уравнение, связывающее силу внутреннего трения с изменением скорости на единицу расстояния, перпендикулярного к плоскости движущейся жидкости.
Впервые же динамическая вязкость была выведена врачом Пуазейлем в 1842 г. при изучении процессов циркуляции крови в кровеносных сосудах. Пуазейль применил для своих опытов очень узкие капилляры (диаметром 0,03-0,14 мм), т.е. он имел дело с потоком жидкости, движение которого было прямолинейно послойным (ламинарным). Вместе с тем исследователи, работавшие до Пуазейля, изучали закономерность истечения жидкости в более широких капиллярах, т.е. имели дело с возникающим турбулентным (вихревым) истечением жидкости. Проведя серию опытов с капиллярами, соединенными с шарообразным резервуаром, через которые под действием сжатого воздуха пропускался некоторый объем жидкости, определенный отметками, сделанными сверху и снизу резервуара, Пуазейль пришел к следующим выводам: 1) количество жидкости, вытекающее в единицу времени, пропорционально давлению при условии, что длина трубки превышает некоторый минимум, возрастающий с увеличением радиуса. 2) количество жидкости, вытекающее в единицу времени, обратно пропорционально длине трубки и прямо пропорционально четвертой степени радиуса. Формула Пуазейля в современной редакции выглядит следующим образом:
<img width=«79» height=«44» src=«ref-1_791544852-323.coolpic» v:shapes="_x0000_i1032">
где h — коэффициент внутреннего трения (динамическая вязкость); Р – давление, при котором происходило истечение жидкости; t — время истечения жидкости в объёме V, L – длина капилляра; r – радиус капилляра.
Единицей динамической вязкости является сила, необходимая для поддержания разности скоростей, равной 1 м/с, между двумя параллельными слоями жидкости площадью 1 м2 находящимися друг от друга на расстояний 1м, т.е. единицей измерения динамической вязкости в системе СИ является
Н
× с/м2 или Па
× с.
Единица динамической вязкости, выраженная в физической системе измерения СГС, в честь Пуазейля называется Пуазом, т.е. за единицу динамической вязкости принимают сопротивление, которое оказывает жидкость при относительном перемещении двух ее слоев площадью 1 см2, отстоящих друг от друга на 1 см, под влиянием внешней силы в 1 дн при скорости перемещения в 1см 1с. Динамическую вязкость при температуре t обозначают ht.
Приближенное совпадение численного значения динамической вязкости воды при 20°С с 1 сантиПуазом (сП) дало повод Бингаму предложить построить систему единиц — вязкости, в которой исходной единицей является динамическая вязкость воды при 20°С, принимаемая по Бингаму за 1 сП (точнее h20 воды равна 1,0087 сП). Таким образом, для большинства практических измерений с достаточной точностью можно считать, что h20 воды соответствует 1 сП. Это представляет большое удобство в практической вискозиметрии, для которой большое значение имеют жидкости с постоянными физико — химическими константами, имеющие точно известную вязкость при данной температуре. Из числа относительных обозначений наибольшим распространением пользуется так называемаяудельная вязкость,показывающая, во сколько раз динамическая вязкость, данной жидкости больше или меньше динамической вязкости воды при какой — то условно выбранной температуре. Таким образом, удельная вязкость представляет собой отвлеченное число.
Величина, обратная динамической вязкости, носит название текучести и обозначается знаком T.
Жидкости, подчиняющиеся линейному закону течения Ньютона, называются ньютоновскими, представляют индивидуальные вещества либо молекулярно — дисперсные смеси или растворы, внутреннее трение (вязкость) которых при данных температуре и давлении является постоянным физическим свойством. Вязкость не зависит от условий определения и скорости перемещения частиц (течения), если не создается условий для турбулентного движения.
Однако для коллоидных растворов внутреннее трение значительно изменяется при различных условиях потока, в частности при изменении скорости течения. Аномальное внутреннее трение коллоидных систем принято называтьструктурной вязкостью. В этом случае частицами, которые перемещаются относительно друг друга в потоке, являются не молекулы, как в нормальных жидкостях, а коллоидные мицеллы, способные дробиться и деформироваться при увеличении скорости или изменении условий потока, в результате чего измеряемое внутреннее трение уменьшается (либо, наоборот, увеличивается). Большинство жидких нефтепродуктов не выявляет признаков структурной вязкости в широком температурном интервале. Хотя они и представляют собой относительно сложные, ассоциированные жидкости, они не обладают коллоидной структурой, признаки которой обнаруживаются для жидких нефтепродуктов.лишь при низких температурах, приближающихся к температурам потери текучести.
В зависимости от температуры, при которой происходит перекачка, одна и та же жидкость может быть и ньютоновской в области высоких температур и неньютоновской в области низких температур. Неньютоновские жидкости могут быть разделены напластичные, псевдопластнчные и дилатантные.
В пластических жидкостях наряду с вязкостью проявляются так же пластические свойства, заключающиеся в наличии некоторого предельного напряжения сдвига t0, после достижения, которого только и возникает «текучесть» среды. Поведение пластических жидкостей объясняется наличием в них пространственной структуры, достаточно прочной, чтобы сопротивляться любому напряжению, не превосходящему t0. Если напряжение превышает t0, то структура полностью разрушается и жидкость выдает себя как обычная ньютоновская, при напряжении, равном (t=t0). Течение пластичных жидкостей подчиняется уравнению Шведова – Бенгама
<img width=«89» height=«41» src=«ref-1_791545175-333.coolpic» v:shapes="_x0000_i1033">
Это уравнение после почленного деления на dv/
dR можно представить в виде
h0=h+h0 (1.11)
где h0- эффективная или кажущаяся вязкость; h — истинная вязкость; h0 — структурная составляющая эффективная вязкость.
Псевдопластичные жидкости не обнаруживают начального напряжения сдвига и для жидкостей справедлива независимость вида
<img width=«80» height=«49» src=«ref-1_791545508-358.coolpic» v:shapes="_x0000_i1034"> (1.12)
где k и n — постоянные величины для данной жидкости. Характерным для псевдопластичных жидкостей является то, что n всегда меньше единицы.
Дилатантные жидкости, сходны с псевдопластическими тем, что в них тоже нет начального напряжения сдвига. Течение этих жидкостей также подчиняется степенному закону (1.12), но показатель n превышает единицу.
У многих жидкостей зависимость между напряжением и градиентом скорости изменяется во времени и поэтому не может быть выражена простыми формулами.
Жидкости, обладающие свойством, изотермического самопроизвольного увеличения прочности структуры во времени и восстановления структуры после ее разрушения, называются парафинистые нефти. При технических расчетах, а также при контроле качества нефтей и нефтепродуктов широкое распространение получил коэффициент кинематической вязкости, который представляет собой отношение коэффициента динамической вязкости m к плотности жидкости при той же температуре
<img width=«43» height=«44» src=«ref-1_791545866-246.coolpic» v:shapes="_x0000_i1035"> (1.13)
В физической системе единиц широкое применение имеет единица кинематической вязкости в см2/с (Стокc — Ст.) и мм2/с (сантиСтокс — сСт). Таким образом, 1 Cm представляет собой вязкость жидкости, плотность которой равна 1г/1мл и сила сопротивления которой взаимному перемещению двух слоев жидкости площадью 1 см2, находящихся на расстоянии 1 см один от другого и перемещающихся один относительна другого со скоростью 1 см/с, равна 1 дн.
Вязкость нефтей и нефтепродуктов зависит от температуры, увеличиваясь с ее понижением. Для выражения зависимости вязкости от температуры предложено много различных формул. Наибольшее применение для практических расчетов подучила формула Рейнольдса — Филонова
<img width=«127» height=«28» src=«ref-1_791546112-335.coolpic» v:shapes="_x0000_i1036">, (1.14)
<img width=«127» height=«53» src=«ref-1_791546447-387.coolpic» v:shapes="_x0000_i1037"> (1.15)
где U- коэффициент крутизны вискограммы, 1/К; v*,v- кинематическая вязкость при известной температуре Тж и при температуре Т; е - основание натурального логарифма.
Для нахождения коэффициента крутизны вискограммы для данного продукта достаточно знать значения вязкостей при двух температурах Т1 и Т2
Динамическая и кинематическая вязкости — это вполне определенные физические характеристики, которые, как и все другие величины, выражены в абсолютных единицах и могут быть подставлены в те или другие расчетные формулы. В случаях, когда вязкость применяется не как расчетная величина, а как практическая характеристика нефтепродукта, ее принято выражать не в абсолютных, а в относительных, или условных, единицах.
Подобный способ выражения вязкости является результатом неправильного представления о том, что определение динамической и кинематической вязкостей отличается сложностью, и применения на практике упрощённых технических приборов, дающих показания в условных единицах вязкости. Неудобство всех условных, или относительных, единиц вязкости заключается в том, что вязкость, выраженная в этих единицах, не представляет собой физической характеристики нефтепродукта, так как она зависит от способа определения, конструкции прибора и других условий. Из числа относительных обозначений наибольшим распространением пользуется так называемая удельная вязкость.
В различных странах в зависимости от выбора стандартных аппаратов для определения условной вязкости приняты различные условные единицы вязкости. Для пересчета в абсолютные единицы существуют эмпирические формулы; однако все эти формулы носят лишь приближенный характер, а некоторые из них просто неточны. Поэтому, если необходимо определить вязкость нефтепродукта в абсолютных единицах, следует определять ее непосредственно и только в крайних случаях прибегать к пересчету. Условную вязкость выражают условными единицами: градусами или секундами. Эти единицы обычно представляют собой либо отношение времени истечения определенного объема исследуемого продукта при данной температуре ко времени истечения такого же объема стандартной жидкости при определенно установленной температуре, либо просто время истечения определенного объема испытуемой жидкости.
Как сказано выше, вязкость характеризует свойство данной жидкости оказывать сопротивление при перемещении одной части жидкости относительно другой. Такое сопротивление наблюдается как при движении жидкости относительно какого-либо тела, так и при движении какого-либо тела в жидкости. Оба эти случая дают принципиальную возможность измерения вязкости различными способами. Наиболее удобным способом измерения вязкости при движении жидкости относительно твердого тела является наблюдение над истечением исследуемых жидкостей из капиллярных трубок. Для расчета пользуются формулой Пуазейля. Для расчета значений вязкости при движении каких-либо тел в жидкости может быть применен ряд формул, в которых учитываются характер движения и форма движущегося тела. Из этих формул наибольшее значение имеет приводимая ниже формула Стокса для расчета вязкости по скорости падения твердого шарика в жидкости. Способы измерения вязкости, основанные на истечении жидкости из капиллярных трубок, широко распространены. Напротив, способы, построенные на принципе движения твердого тела определенной формы в вязкой жидкости, применяются сравнительно редко вследствие того, что даже для тел простейшей формы соответствующие уравнения движения получаются очень сложными. Эти способы находят себе применение преимущественно в тех случаях, когда способы, основанные на втором принципе, т.е. на истечении жидкости из капилляров, практически неприменимы вследствие экспериментальных трудностей.
Вязкость нефти изменяется в широких пределах и зависит от ее состава, количества растворенного газа, примесей в некоторой степени, от давления, температуры, увеличиваясь с ее понижением.
Пересчет вязкости с одной температуры на другую связан с некоторыми особенностями и на практике иногда сопровождается ошибками. В справочной литературе обычно приводятся сведения о вязкости нефтей при весьма ограниченных условиях и значениях температур. Чаще всего это температуры 20 и 50°С или 50 или 100°С. Нахождение коэффициента крутизны вискограммы позволяет определить вязкость только н интервале заданных температур. А вот интерполяция результатов вне заданных интервалов недопустима, особенно для высоковязких и парафинистых нефтей. С уменьшением температуры ошибка расчетов может составлять 200-300%, а в ряде случаев расчет может быть связан с абсурдным результатом, поскольку многие нефти теряют текучесть при достаточно высоких температурах 20-25°С.
Вязкость нефти и нефтепродуктов в значительной степени влияет на фильтрационную способность их через различные конструкции резервуаров. Светлые нефтепродукты (бензины, лигроины и керосины) и легкие фракции нефтей с малой вязкостью при нормальных эксплуатационных условиях (температуре и давлении) обладают высокой степенью просачиваемости через большинство неметаллических строительных материалов. Светлые нефтепродукты просачиваются даже через сварные швы, не пропускающие воду и другие жидкости; на этом свойстве основано испытание сварных швов керосином. Темные нефтепродукты (котельное топливо, битумы и пр.), смазочные масла и тяжелые нефти, имея более высокую вязкость, обладают малой фильтрационной способностью; иногда высоковязкие нефтепродукты своими отложениями уничтожают пористость стенок резервуара, делая его непроницаемым. Часто ошибочно полагают, что только вязкость определяет фильтрационное свойство вещества. Например, керосины имеют большую вязкость, чем бензины, однако проницаемость керосина через поры металла больше, чем бензинов. Фильтрация зависит в значительной степени от поверхностного натяжения, электрических свойств жидкости, ее смачивающей способности и пр. Например, масло фильтруется через замшу, в то время как вода остается поверх ее. Следует отметить, что молекула воды больше молекулы масла; вязкость воды также меньше вязкости масла, тем не менее, проникновение его больше воды. Сегодня все еще приходится констатировать недостаточную изученность природы явлений фильтрации нефтей и нефтепродуктов вообще, и влияние на нее вязкости, в частности. От вязкости зависят мощность подогрева устройств, эксплуатационный режим нефтепродуктопроводов, степень извлечения примесей и воды и т.д.
Вязкость нефтей и нефтепродуктов не является аддитивным свойством, поэтому ее нельзя вычислить как среднее арифметическое.
продолжение
--PAGE_BREAK--Заключение.
Отсутствие хорошо разработанной теории жидкого состояния препятствует развитию теоретических методов расчета вязкости жидкости. Поэтому в инженерных расчетах большое распространение получили различные лабораторные и эмпирические методы вычисления вязкости чистых веществ и их смесей.
Литература.
1. «Эксплуатация магистральных нефтепроводов». Справочное издание. Под общей редакцией Ю.Д. Земенкова. – Тюмень: ТюмГНГУ, 2000.
Приложение 1.
Таблица 1.1. Показатели качества товарной нефти.
Показатель
Группа нефти
Метод испытаний, погрешность, %
I
II
III
Содержание воды, %, не более
0,5
1
1
ГОСТ 2477-65, 6,0
Содержание хлористых солей, мг/л, не более
100
300
800
ГОСТ 21534-76, 10,0
Содержание мех. Примесей, %, не более
0,05
0,05
0,05
ГОСТ 6370-83, 20,0
Давление насыщенных паров, Па, не более (ГОСТ 1756-52)
66650
66650
66650
СТ СЭВ 3654-82
Таблица1.2. Физико-химические свойства нефтей (ТУ-1623-93)
№ п/п
Наименование показателя
Норма для типа
Метод испытания, погрешность
I
II
III
IV
1.
Плотность при20 °С, кг/м3, не более
850
870
890
895
По ГОСТ3900-85, 0,1%
2.
Выход фракций,% (об.), не менее:
при температуре до200 «С;
при температуре до300 V;
при температуре до350 °С.
55
21 43 53
21 41 50
19
35
48
По ГОСТ2177-82, 5,0%
3.
Массовая доля серы,%, не более
0,6
1,8
2,5
3,5
По ГОСТ1437-75,4,0%
4.
Массовая доля парафина,%, не более
6
6
6
Не нормируется
По ГОСТ11851-85,10,0%
5.
Концентрация тяжелых металлов: ванадия, никеля и др.
До01.01.94 г. Не нормируется. Определение производят для набора данных
По ГОСТ10364-90,10,0%.
Таблица 1.5. Физико-химические свойства нефтей. (27)
Месторождение нефти
Плотность при 20°Скг/м3
Кинематическая вязкость,cCm, при:
Температура, V
t=20°С
T=50°С
Застывания
кипения
Ромашкинскос
862
14,22
5,9
-
+65
Туймазинское
852
7,072
3.24
-59
-
Мухановское
840
7,65
3,46
-8
-
Узеньское
860
приt=40°24,0
11,18
+31
+77
Трехозерное
848
9,75
2,98
-
+85,5
Тетерево-Мартымьинское
825
4,12
2,17
-
+61
Правдинское
854
10,76
4,75
-
+72
Салымское
826
4,54
2,17
Ниже – 16
+50
Южно-Балыкское
868
16,58
8,53
-
+81
Мамонтовское
878
21,51
8,15
-
+90
Усть-Балыкское
874
17,48
8,37
-
+71,7
Лянторское
887
16,14
7.11
-
+80
Зап.-Сургутское
885
41,60
12,11
-
+84
Холмогорское
860
7,83
3,53
-
+64
Покачаевское
865
5,52
3,88
-9
+79
Мегионское
850
7,82
3,56
-
+77
Советское
852
6,13
3,41
-
+62
Самотлорское
851
4,94
2,49
-
+59
Варьеганское
832
4,37
1,78
-1
+32
Первомайское
844
4,30
2,14
ниже-16
+57
Таблица 1.3. Физико-химические свойства чистых углеводородов.
Параметр
Метан
Этан
Этилен
Пропан
Пропилен
н-Бутан
Изобутан
н-Бутилен
Изобутилен
Пентан
Химическая формула
СH4
С2H6
C2H4
С3Н8
C3H8
н-C4H10
i-C4H8
н-C4H8
i-С4Н8
C5H12
Плотность газовой фазы, кг/м'1
0,72
1,356
1,261
2,019
1,915
2,703
2,665
2,55
2,5
3,457
Плотность по воздуху: н. у.; (кг/м3) ст. у.
0,55
0,52
1,05
0,98
0,98
0,91
1,55
1,44
-
-
2,99
1,95
-
-
2,0
1,8
-
-
2,65
2,48
Температура кипения, 'С
-161
-88,5
-103,7
-42,1
-47,7
-0,5
-11,13
-6,9
3,12
36,07
Температура критическая, „С
-82,1
32,3
9,7
96,8
92,3
152
134,98
144,4
155
196,6
Давление критическое, МПа
4,58
4,82
5,03
4,21
4,54
3.74
3,62
3,945
4.1
3,33
Уд. теплоемкость газа: Ср,
Сv
жидкости , кДж/кг- °С,
2,171
1,654
3,461
1,65
1,373
3,01
1,465
1,163
2,415
1,554
1,365
2,23
1,432
1,222
1,596
1,457
2,239
1,596
1,457
2,239
1,487
1,339
1,604
1,339
1,6
1,424
2,668
Скрытая теплота исп-я, кДж/кг
512,4
487,2
483
428,4
441
390,6
382,9
441,6
399
361,2
Температура воспламенения, 'С
545-800
530-694
510-543
504-588
455-550
430-569
490-510
440-500
400-440
284-510
Октановое число
110
125
100
125
115
91
99
80
87
64
Вязкость газа v , 106м2/с
14,71
6,45
7,548
3,82
4,11
2,55
2,86
3,12
3,18
2,18
Вязкость жидкости h, 106Па-с
66,64
162,7
-
135,2
130,5
210,8
188,1
-
-
284,2
Пределы взрываемости при н.у., %: нижний;
верхний.
5
15
3
12,5
3
32
2
9,5
2
11
1,7
8,5
1,7
8,5
1,7
9
1,7
8,9
1,35
8
Коэффициент С в уравнении Сотерланда
164
252
225
278
-
377
-
329
-
382
Плотность жидкости, кг/м3, н. у.;
ст. у.
300
120
390
230
370
230
500
390
-
-
520
540
-
-
610
560
-
-
620
640
Объем паров с жидкости: л/л;
л/кг.
417
1393
278
747
316
797
257
508
-
-
225
386
-
-
239
398
-
-
194
311
Удельная газовая постоянная, Дж/(кг
×К)
519
276
296
189
-
143
-
148
-
115
продолжение
--PAGE_BREAK--
еще рефераты
Еще работы по химии